מושגי ליבה
宇宙における硬X線およびガンマ線の観測に不可欠な、多様な検出器技術とその原理、そして将来のミッションに向けた展望について解説する。
תקציר
硬X線およびガンマ線天文学における検出器技術の概要
本稿では、宇宙における硬X線およびガンマ線の観測に用いられる様々な検出器技術について解説する。検出器の動作原理は、検出対象となる光子のエネルギーに大きく依存する。10 keV以上の光子が物質と相互作用する主な過程は、光電吸収、コンプトン散乱、電子陽電子対生成の3つである。
硬X線および軟ガンマ線天文学におけるピクセル化検出器
硬X線を検出器に集光するために、様々なイメージングシステムが用いられる。
- 斜入射光学系: NuSTAR望遠鏡で使用されているように、ウォルター型構成の鏡で反射を利用する。
- 回折光学系: 硬X線および軟ガンマ線帯域でより高エネルギーの光子に感度を持つ望遠鏡では、フレネルレンズやラウエレンズなどの回折光学系が使用できる可能性がある。
- コードマスクまたは回転グリッド: INTEGRAL衛星に搭載されたIBISやSPI、Swift-BAT、AstroSatに搭載されたCZTイメージャーなど、過去の多くの望遠鏡で使用されている。
これらの望遠鏡の焦点面には、細かくピクセル化された半導体検出器アレイが適している。
コンプトン望遠鏡用検出器
コンプトン望遠鏡は、MeV領域のガンマ線をイメージングするもう一つの方法を提供する。このイメージング技術では、入射ガンマ線束を遮るシステムが不要なため、受動的な材料を大量に使用する必要がない。
- D1検出器: コンプトン散乱を起こしやすいように、原子番号の低い材料で作られることが望ましい。
- D2検出器(カロリメータ): 散乱されたガンマ線を効率的に吸収するために、原子番号の高い材料で作られる必要がある。
対生成望遠鏡用検出器
約10 MeV以上では、天体物理学的ガンマ線の特性は、対生成によって生成された電子と陽電子の測定から導き出される。高エネルギーガンマ線用の宇宙機器は、荷電粒子検出器で構成されている。
- 粒子追跡: 第1世代の高エネルギーガンマ線衛星(SAS-2、COS-B)では、粒子追跡にスパークチェンバーが使用されていた。
- カロリメータ: CGRO/EGRET、AGILE、Fermi/LATなどの高エネルギーガンマ線望遠鏡では、電子陽電子対を吸収し、入射ガンマ線エネルギーの測定値を提供するために、無機シンチレータ(NaI(Tl)またはCsI(Tl))で作られたカロリメータが使用されている。
検出器の種類
- 半導体検出器: シリコン、ゲルマニウム、テルル化カドミウムが現在最も多く使用されている。
- シンチレーション検出器: シンチレータは、荷電粒子が通過して電離によってエネルギーを堆積すると、シンチレーション光を放出する。
- 無機シンチレータ: アルカリハライド結晶にドーピング元素(「活性剤」とも呼ばれる)を加えたものが一般的である。
- 有機シンチレータ: 無機材料ではシンチレーション機構は結晶格子構造を含むが、有機シンチレータでは、発光は分子レベル間の遷移に由来する。
- 光検出器: シンチレータから放出される可視光または紫外線を、適切な読み出し電子システムで処理できる電気信号に変換するために使用される。
- 光電子増倍管(PMT): 1940年代に開発され、宇宙用途の光検出器として長い間選ばれてきた。
- 半導体フォトダイオード: 近年開発された、PMTに代わる堅牢で軽量、小型のデバイスである。
- ガスおよび液体検出器:
- 比例計数管: 荷電粒子が気体中で電離を引き起こす能力を利用している。
סטטיסטיקה
光電吸収は、Siでは約57 keVまで、Geでは約150 keVまで、Xeでは約300 keVまでの主要な相互作用過程である。
対生成は、Siでは約15 MeV以上、Geでは約9 MeV以上、Xeでは約6 MeV以上でコンプトン散乱よりも優勢になる。
アンスラセンの光量は20 photons keV-1であり、これはNaI(Tl)の44%である。
SiPMのゲインは10^5~10^7に達する可能性がある。
SiPMは、約10^7 protons cm-2または約10^9 electrons cm-2以上の照射フルエンスで、暗電流とノイズが照射フルエンスにほぼ比例して増加することが知られている。